Pêşkêşkirina çavkaniyên domdar ên elektrîkê yek ji girîngtirîn pirsgirêkên vê sedsalê ye. Qadên lêkolînê di materyalên berhevkirina enerjiyê de ji vê motîvasyonê derdikevin, di nav de termoelektrîk1, fotovoltaîk2 û termofotovoltaîk3. Her çend materyal û amûrên ku dikarin enerjiyê di rêza Joule de berhev bikin tune bin jî, materyalên pîroelektrîk ên ku dikarin enerjiya elektrîkê veguherînin guherînên germahiyê yên periyodîk wekî sensor4 û berhevkerên enerjiyê5,6,7 têne hesibandin. Li vir me berhevkerek enerjiya germî ya makroskopîk bi şiklê kapasîtorek pirqatî ku ji 42 gram tantalata skandiyûmê ya serşokê hatî çêkirin, pêşxistiye, ku di her çerxeya termodînamîk de 11.2 J enerjiya elektrîkê hilberîne. Her modulek pîroelektrîk dikare dendika enerjiya elektrîkê heya 4.43 J cm-3 di her çerxeyê de hilberîne. Em her weha nîşan didin ku du modulên weha yên bi giraniya 0.3 g bes in ku berhevkerên enerjiyê yên xweser bi mîkrokontrolkerên çandî û sensorên germahiyê bi berdewamî bixebitin. Di dawiyê de, em nîşan didin ku ji bo rêzek germahiyê ya 10 K, ev kapasîtorên pirqatî dikarin bigihîjin 40% karîgeriya Carnot. Ev taybetmendî ji ber (1) guherîna qonaxa ferroelektrîkê ji bo karîgeriya bilind, (2) herikîna kêm a rijandinê ji bo pêşîgirtina li windahiyan, û (3) voltaja bilind a şikestinê ne. Ev berhevkerên enerjiya pîroelektrîkê yên makroskopîk, pîvanbar û karîger hilberîna enerjiya termoelektrîkê ji nû ve diafirînin.
Li gorî gradyana germahiya fezayî ya ku ji bo materyalên termoelektrîkî hewce ye, berhevkirina enerjiyê ya materyalên termoelektrîkî hewce dike ku germahî di demê re biguhere. Ev tê wateya çerxek termodînamîk, ku çêtirîn bi diyagrama entropî (S)-germahî (T) tê vegotin. Wêne 1a nexşeya ST ya tîpîk a materyalek pîroelektrîkî (NLP) ya ne-xêzik nîşan dide ku veguherînek qonaxa ferroelektrîkî-paraelektrîkî ya bi zeviyê ve girêdayî di tantalata pêşengê skandiyûmê (PST) de nîşan dide. Beşên şîn û kesk ên çerxê li ser diyagrama ST bi enerjiya elektrîkê ya veguherî di çerxa Olson de re têkildar in (du beşên îzotermîk û du beşên îzopolê). Li vir em du çerx bi heman guherîna qada elektrîkê (qada vekirî û girtî) û guherîna germahiyê ΔT, her çend bi germahiyên destpêkê yên cûda bin jî, dinirxînin. Çerxa kesk ne di herêma veguherîna qonaxê de ye û ji ber vê yekê qadeke wê ji çerxa şîn a ku di herêma veguherîna qonaxê de ye pir piçûktir e. Di diyagrama ST de, her ku qad mezintir be, enerjiya berhevkirî ew qas mezintir dibe. Ji ber vê yekê, veguherîna qonaxê divê bêtir enerjiyê berhev bike. Pêdiviya çerxandina qada mezin di NLP de pir dişibihe pêdiviya sepanên elektrotermal9, 10, 11, 12 ku tê de kapasîtorên pirqatî yên PST (MLC) û terpolîmerên bingeha PVDF di demên dawî de performansa berevajî ya hêja nîşan dane. 13, 14, 15, 16 Ji ber vê yekê, me MLC-yên PST-ê yên balkêş ji bo berhevkirina enerjiya germî destnîşan kirin. Ev nimûne di rêbazan de bi tevahî hatine vegotin û di notên pêvek 1 (mîkroskopiya elektrona şopandinê), 2 (difraksiyona tîrêjên X) û 3 (kalorîmetrî) de hatine taybetmendîkirin.
a, Nexşeya entropî (S)-germahî (T) bi qada elektrîkê ya vekirî û girtî ya li ser materyalên NLP-ê ku veguherînên qonaxê nîşan dide. Du çerxên berhevkirina enerjiyê di du herêmên germahiyê yên cûda de têne nîşandan. Çerxên şîn û kesk bi rêzê ve di nav û derveyî veguherîna qonaxê de çêdibin û li herêmên pir cûda yên rûyê erdê diqedin. b, du zengilên yekqutbî yên DE PST MLC, stûriya 1 mm, di navbera 0 û 155 kV cm-1 de li 20 °C û 90 °C de hatine pîvandin, û çerxên Olsen ên têkildar. Tîpên ABCD behsa rewşên cûda di çerxa Olson de dikin. AB: MLC li 20°C heta 155 kV cm-1 hatin barkirin. BC: MLC li 155 kV cm-1 hate parastin û germahî gihîşt 90 °C. CD: MLC di 90°C de tê derxistin. DA: MLC di qada sifir de heta 20°C hate sar kirin. Herêma şîn bi hêza têketinê ya ku ji bo destpêkirina çerxê hewce ye re têkildar e. Herêma porteqalî enerjiya ku di yek çerxê de hatî berhevkirin e. c, panela jorîn, voltaja (reş) û herikîna (sor) li hember demê, di heman çerxa Olson de wekî b hatine şopandin. Her du têketin zêdebûna voltaja û herikînê li xalên sereke yên çerxê temsîl dikin. Di panela jêrîn de, xêzên zer û kesk bi rêzê ve xêzên germahî û enerjiyê yên têkildar ji bo MLC-yek 1 mm stûr temsîl dikin. Enerjî ji xêzên herikîn û voltaja li ser panela jorîn tê hesibandin. Enerjiya neyînî bi enerjiya berhevkirî re têkildar e. Gavên ku bi tîpên mezin di çar şeklan de re têkildar in, wekî yên di çerxa Olson de ne. Çerxa AB'CD bi çerxa Stirling re têkildar e (noteke zêde 7).
ku E û D bi rêzê ve qada elektrîkê û qada cihguherîna elektrîkê ne. Nd dikare bi awayekî nerasterast ji çerxa DE (Wêne 1b) an rasterast bi destpêkirina çerxek termodînamîkî were bidestxistin. Rêbazên herî bikêrhatî ji hêla Olsen ve di xebata wî ya pêşeng a li ser berhevkirina enerjiya pîroelektrîkî di salên 1980-an de hatine vegotin17.
Di şekil 1b de du xelekên DE yên yekqutbî yên ji nimûneyên PST-MLC yên 1 mm stûr hatine çêkirin ku bi rêzê ve di 20 °C û 90 °C de, li ser rêzek ji 0 heta 155 kV cm-1 (600 V) hatine berhevkirin. Ev her du çerx dikarin werin bikar anîn da ku nerasterast enerjiya ku ji hêla çerxa Olson ve di Şekil 1a de hatî nîşandan hatî berhevkirin were hesab kirin. Bi rastî, çerxa Olsen ji du şaxên îzofêlê (li vir, zeviya sifir di şaxa DA de û 155 kV cm-1 di şaxa BC de) û du şaxên îzotermîk (li vir, 20°С û 20°С di şaxa AB de) pêk tê. C di şaxa CD de) Enerjiya ku di dema çerxê de hatî berhevkirin bi herêmên porteqalî û şîn re têkildar e (entegrala EdD). Enerjiya berhevkirî Nd cûdahiya di navbera enerjiya têketinê û derketinê de ye, ango tenê qada porteqalî di şekil 1b de. Ev çerxa Olson a taybetî dendika enerjiya Nd ya 1.78 J cm-3 dide. Çerxa Stirling alternatîfek ji bo çerxa Olson e (Nîşeya Pêvek 7). Ji ber ku qonaxa barkirina sabît (çerxa vekirî) bi hêsanî tê gihîştin, dendika enerjiyê ya ji Şekil 1b (çerxa AB'CD) hatî derxistin digihîje 1.25 J cm-3. Ev tenê %70ê tiştê ku çerxa Olson dikare berhev bike ye, lê alavên berhevkirinê yên hêsan vê yekê dikin.
Herwiha, me rasterast enerjiya ku di dema çerxa Olson de hatiye berhevkirin bi karanîna qonaxa kontrolkirina germahiya Linkam û pîvanek çavkaniyê (rêbaz) bi enerjîkkirina PST MLC-ê pîvand. Wêneya 1c li jor û di nav beşên têkildar de herik (sor) û voltaja (reş) nîşan dide ku li ser heman PST MLC-ya 1 mm stûr wekî ji bo çerxa DE-yê ku di heman çerxa Olson re derbas dibe hatine berhevkirin. Herik û voltaj dihêle ku enerjiya berhevkirî were hesabkirin, û xêz di wêne 1c de, binî (kesk) û germahî (zer) di seranserê çerxê de têne nîşandan. Tîpên ABCD heman çerxa Olson di Wêne 1 de temsîl dikin. Barkirina MLC di dema lingê AB de çêdibe û bi herikek kêm (200 µA) tê kirin, ji ber vê yekê SourceMeter dikare barkirinê bi rêkûpêk kontrol bike. Encama vê herikîna destpêkê ya sabît ew e ku xêza voltaja (xêza reş) ji ber qada cihguherîna potansiyel a ne-xêzik D PST ne xêzik e (Wêne 1c, navika jorîn). Di dawiya barkirinê de, 30 mJ enerjiya elektrîkê di MLC-ê de (xala B) tê hilanîn. Dû re MLC germ dibe û herikeke neyînî (û ji ber vê yekê herikeke neyînî) çêdibe dema ku voltaja li 600 V dimîne. Piştî 40 saniyeyan, dema ku germahî gihîşt asta 90 °C, ev herik hate telafîkirin, her çend nimûneya gavê di nav devreyê de di dema vê îzofêlê de hêzek elektrîkê ya 35 mJ hilberand (navbera duyemîn di Wêne 1c, jor de). Voltaja li ser MLC (şaxa CD) dû re kêm dibe, di encamê de 60 mJ karê elektrîkê yê zêde çêdibe. Enerjiya giştî ya derketinê 95 mJ ye. Enerjiya berhevkirî cûdahiya di navbera enerjiya ketinê û derketinê de ye, ku 95 – 30 = 65 mJ dide. Ev bi dendika enerjiyê ya 1.84 J cm-3 re têkildar e, ku pir nêzîkî Nd-ya ji zengila DE hatî derxistin e. Dubarekirina vê çerxa Olson bi berfirehî hatiye ceribandin (Nîşeya Pêvek 4). Bi zêdekirina bêtir voltaja û germahiyê, me bi karanîna çerxên Olsen di MLC-ya PST-ya 0.5 mm stûr de li ser rêjeya germahiyê ya 750 V (195 kV cm-1) û 175 °C (Nîşeya Pêvek 5) 4.43 J cm-3 bi dest xist. Ev çar caran ji performansa çêtirîn a ku di wêjeyê de ji bo çerxên rasterast ên Olson hatî ragihandin mezintir e û li ser fîlmên tenik ên Pb(Mg,Nb)O3-PbTiO3 (PMN-PT) (1.06 J cm-3)18 (cm ) hate bidestxistin. Ji bo nirxên bêtir di wêjeyê de Tabloya Pêvek 1). Ev performans bi saya herikîna rijandinê ya pir kêm a van MLC-yan (<10-7 A li 750 V û 180 °C, hûrguliyên di Nîşeya Pêvek 6 de bibînin) - xalek girîng ku ji hêla Smith et al.19 ve hatî behs kirin - berevajî materyalên ku di lêkolînên berê de hatine bikar anîn17,20, hatiye bidestxistin. Ev performans bi saya herikîna rijandinê ya pir kêm a van MLC-yan (<10-7 A li 750 V û 180 °C, hûrguliyên di Nîşeya Pêvek 6 de bibînin) - xalek girîng ku ji hêla Smith et al.19 ve hatî behs kirin - berevajî materyalên ku di lêkolînên berê de hatine bikar anîn17,20, hatiye bidestxistin. Эти характеристики были достигнуты благодаря очень низкому току утечки этих MLC (<10–7 A ji 750 В и 180 °C, m. zêdebariyên ji bo temamkerê nîşana 6) - xala krîtîk, nirxa wê ye. 19 - ji bilî materyalê, tê bikaranîn li rannih issledovaniyah17,20. Ev taybetmendî ji ber herikîna rijandinê ya pir kêm a van MLC-yan (<10–7 A li 750 V û 180 °C, ji bo hûrgiliyan li Nîşeya Pêvek 6 binêre) - xalek krîtîk ku ji hêla Smith et al. 19 ve hatî behs kirin - berevajî materyalên ku di lêkolînên berê de hatine bikar anîn17,20, hatin bidestxistin.由于这些MLC 的泄漏电流非常低（在750 V 和180 °C 时<10-7 A，请参见补充说明6中的详细信息）——Smith 等人19提到的关键点——相比之下，已经达到了这种性能到早期研究中使用的材0料1由于 这些 mlc 的 泄漏 非常 （在 在 在 750 V 和 180 ° C 时 <10-7 A ， 参见 补兎 说信息））））） - 等 人 19 提到 关键 关键 点 相比之下 相比之下 相比乸乸相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下，已经达到了这种性能到早期研究中使用的材料17.20。 Поскольку ток утечки этих MLC очень ниский (<10–7 А при 750 В и 180 °C, m. zêdebariyên ji bo temamkerê hêmanên 6) — xala sereke, dema klüçevoy, dor. 19 - ji bo sravneniyayê, ji bo van taybetmendiyan. Ji ber ku rêjeya herikîna van MLC-yan pir kêm e (<10–7 A li 750 V û 180 °C, ji bo hûrgiliyan li Nîşeya Pêvek 6 binêre) - xalek sereke ku ji hêla Smith et al. 19 ve hatî behs kirin - ji bo berawirdkirinê, ev performans hatin bidestxistin.ji bo materyalên ku di lêkolînên berê de hatine bikar anîn 17,20.
Heman şert û merc (600 V, 20–90 °C) ji bo çerxa Stirling jî hatin sepandin (Nîşeya Pêvek 7). Wekî ku ji encamên çerxa DE dihat hêvîkirin, berhem 41.0 mJ bû. Yek ji taybetmendiyên herî berbiçav ên çerxên Stirling ew e ku ew dikarin voltaja destpêkê bi rêya bandora termoelektrîkî zêde bikin. Me zêdebûnek voltaja heta 39 dît (ji voltaja destpêkê ya 15 V heta voltaja dawiyê ya heta 590 V, li Şekil Pêvek 7.2 binêre).
Taybetmendiyeke din a cuda ya van MLCyan ew e ku ew tiştên makroskopîk in ku têra xwe mezin in ku enerjiyê di rêza joule de berhev bikin. Ji ber vê yekê, me prototîpek berhevkirinê (HARV1) bi karanîna 28 MLC PST 1 mm stûr çêkir, bi şopandina heman sêwirana plakaya paralel a ku ji hêla Torello et al.14 ve hatî vegotin, di matrîksek 7×4 de wekî ku di Şekil 2 de tê xuyang kirin. Şileya dielektrîk a hilgirê germê di manifoldê de ji hêla pompeyek peristaltîk ve di navbera du rezervuaran de tê cihgirtin ku germahiya şileyê lê sabît dimîne (rêbaz). Heta 3.1 J bi karanîna çerxa Olson a ku di Şekil 2a de hatî vegotin, herêmên îzotermal li 10°C û 125°C û herêmên îzozeh li 0 û 750 V (195 kV cm-1) berhev bikin. Ev bi dendika enerjiyê ya 3.14 J cm-3 re têkildar e. Bi karanîna vê kombîneyê, pîvan di bin şert û mercên cûda de hatin girtin (Şekil 2b). Bala xwe bidinê ku 1.8 J li ser rêza germahiyê ya 80°C û voltaja 600 V (155 kV cm-1) hate bidestxistin. Ev lihevhatinek baş bi 65 mJ-ya ku berê ji bo MLC-ya PST-ya 1 mm stûr di heman şert û mercan de (28 × 65 = 1820 mJ) hatî behs kirin re heye.
a, Sazkirina ceribandinî ya prototîpeke HARV1 a komkirî li ser bingeha 28 MLC PST-yên 1 mm stûr (4 rêz × 7 stûn) ku li ser çerxên Olson dixebitin. Ji bo her yek ji çar gavên çerxê, germahî û voltaj di prototîpê de têne peyda kirin. Komputer pompeyek peristaltîk dimeşîne ku şilekek dielektrîk di navbera rezervuarên sar û germ, du valf û çavkaniyek hêzê de digerîne. Komputer her weha termocupan bikar tîne da ku daneyên li ser voltaja û herika ku ji prototîpê re tê peyda kirin û germahiya kombîneyê ji dabînkirina hêzê berhev bike. b, Enerjî (reng) ku ji hêla prototîpa me ya 4×7 MLC ve li hember rêza germahiyê (eksena X) û voltaja (eksena Y) di ceribandinên cûda de hatî berhev kirin.
Guhertoyek mezintir a makîneya berhevkirinê (HARV2) bi 60 PST MLC 1 mm stûr û 160 PST MLC 0.5 mm stûr (41.7 g materyalê piroelektrîkî yê çalak) 11.2 J da (Nîşeya Pêvek 8). Di sala 1984an de, Olsen makîneyek berhevkirina enerjiyê çêkir ku li ser bingeha 317 g ji pêkhateya Pb(Zr,Ti)O3 ya bi qalayê ve girêdayî ye û dikare di germahiyek nêzîkî 150 °C de 6.23 J elektrîkê hilberîne (ref. 21). Ji bo vê kombaynê, ev tenê nirxa din a di rêza joule de heye. Wê hinekî ji nîvê nirxa ku me bi dest xistiye zêdetir û hema hema heft caran ji kalîteyê çêtir stend. Ev tê vê wateyê ku dendika enerjiyê ya HARV2 13 caran bilindtir e.
Demjimêra çerxa HARV1 57 saniye ye. Vê yekê bi 4 rêzên 7 stûnên setên MLC yên 1 mm qalind 54 mW hêz hilberand. Ji bo ku em gavek din bavêjin, me kombayna sêyemîn (HARV3) bi MLC-ya PST-ya 0.5 mm qalind û sazkirinek mîna HARV1 û HARV2 çêkir (Nîşeya Pêvek 9). Me dema germîkirinê 12.5 saniye pîvand. Ev bi dema çerxê ya 25 saniyeyan re têkildar e (Wêneya Pêvek 9). Enerjiya berhevkirî (47 mJ) hêzek elektrîkê ya 1.95 mW ji bo her MLC dide, ku ev jî dihêle ku em xeyal bikin ku HARV2 0.55 W (bi qasî 1.95 mW × 280 PST MLC 0.5 mm qalind) hildiberîne. Wekî din, me veguhestina germê bi karanîna Simulasyona Hêmana Dawî (COMSOL, Nîşeya Pêvek 10 û Tabloyên Pêvek 2-4) ku bi ceribandinên HARV1 re têkildar in, simulasyon kir. Modelkirina elementên dawî, bi rêya tenikkirina MLC heta 0.2 mm, bikaranîna avê wekî sarincokê, û vegerandina matrîksê bo 7 rêzan. × 4 stûn (ji bilî , dema ku tank li kêleka kombaynê bû, 960 mW hebû, Şekil 10b ya Pêvek).
Ji bo nîşandana kêrhatîbûna vê koleksiyonerê, çerxek Stirling li ser xwenîşandanek serbixwe hate sepandin ku ji tenê du MLC-yên PST-ê yên 0.5 mm stûr wekî koleksiyonerên germê, guhêzkerek voltaja bilind, guhêzkerek voltaja nizm bi kapasîtora hilanînê, veguherînerek DC/DC, mîkrokontrolkerek hêza kêm, du termocûp û veguherînera zêdekirinê pêk tê (Nîşeya Pêvek 11). Çerx hewce dike ku kapasîtora hilanînê di destpêkê de bi 9V were barkirin û dûv re bi awayekî xweser bixebite dema ku germahiya her du MLC-yan ji -5°C heta 85°C diguhere, li vir di çerxên 160 s de (çend çerx di Nîşeya Pêvek 11 de têne nîşandan). Bi awayekî balkêş, du MLC-yên ku tenê 0.3g giran in dikarin bi awayekî xweser vê pergala mezin kontrol bikin. Taybetmendiyek din a balkêş ev e ku veguherînera voltaja nizm dikare 400V veguherîne 10-15V bi karîgeriya 79% (Nîşeya Pêvek 11 û Wêneya Pêvek 11.3).
Di dawiyê de, me karîgeriya van modulên MLC di veguherandina enerjiya germî bo enerjiya elektrîkê de nirxand. Faktora kalîteyê η ya karîgeriyê wekî rêjeya dendika enerjiya elektrîkê ya berhevkirî Nd bi dendika germahiya peydakirî Qin tê pênasekirin (Nîşeya Pêvek 12):
Wêneyên 3a,b karîgeriya η û karîgeriya rêjeyî ηr ya çerxa Olsen, bi rêzê ve, wekî fonksiyonek ji rêza germahiyê ya MLC-ya PST-ya 0.5 mm stûr nîşan didin. Her du setên daneyan ji bo zeviyek elektrîkê ya 195 kV cm-1 têne dayîn. Karîgeriya \(\ev\) digihîje 1.43%, ku wekhevî 18% ya ηr e. Lêbelê, ji bo rêza germahiyê ya 10 K ji 25 °C heta 35 °C, ηr digihîje nirxên heta 40% (xêza şîn di Wêne 3b de). Ev du qat ji nirxa naskirî ya ji bo materyalên NLP-ê ye ku di fîlmên PMN-PT de hatine tomar kirin (ηr = 19%) di rêza germahiyê ya 10 K û 300 kV cm-1 de (Ref. 18). Rêzên germahiyê yên di bin 10 K de nehatine hesibandin ji ber ku hîsterezîsa germî ya MLC-ya PST di navbera 5 û 8 K de ye. Naskirina bandora erênî ya veguherînên qonaxê li ser karîgeriyê girîng e. Bi rastî, nirxên çêtirîn ên η û ηr hema hema hemî di germahiya destpêkê Ti = 25°C de di Şekil 3a,b de têne bidestxistin. Ev ji ber veguherînek qonaxa nêzîk e dema ku zevî nayê sepandin û germahiya Curie TC di van MLC-an de li dora 20°C ye (Nîşeya Pêvek 13).
a,b, karîgeriya η û karîgeriya rêjeyî ya çerxa Olson (a)\({\eta }_{{\rm{r}}}=\eta /{\eta}_{{\rm{Carnot}} ji bo elektrîka herî zêde ji hêla zeviyek 195 kV cm-1 û germahiyên destpêkê yên cûda Ti, }}\,\)(b) ji bo MPC PST 0.5 mm stûr, li gorî navbera germahiyê ΔTspan.
Ev çavdêriya dawî du encamên girîng hene: (1) divê her çerxek bi bandor di germahiyên li jor TC de dest pê bike da ku veguherînek qonaxa bi zeviyê ve hatî çêkirin (ji paraelektrîk ber bi ferroelektrîk) çêbibe; (2) ev materyal di demên xebitandinê yên nêzîkî TC de bibandortir in. Her çend di ceribandinên me de karîgeriyên pîvana mezin têne nîşandan jî, rêjeya germahiyê ya sînorkirî nahêle ku em ji ber sînorê Carnot (\(\Delta T/T\)) karîgeriyên mezin ên mutleq bi dest bixin. Lêbelê, karîgeriya hêja ya ku ji hêla van MLC-yên PST ve hatî nîşandan Olsen rast dike dema ku ew behs dike ku "motorek termoelektrîkî ya nûjenker a pola 20-an a îdeal ku di germahiyên di navbera 50 °C û 250 °C de dixebite dikare karîgeriya wê 30% be"17. Ji bo gihîştina van nirxan û ceribandina konseptê, dê kêrhatî be ku PST-yên dopkirî bi TC-yên cûda re werin bikar anîn, wekî ku ji hêla Shebanov û Borman ve hatine lêkolîn kirin. Wan nîşan da ku TC di PST de dikare ji 3°C (dopkirina Sb) heya 33°C (dopkirina Ti) biguhere 22. Ji ber vê yekê, em texmîn dikin ku rejeneratorên pîroelektrîkî yên nifşê din ên li ser bingeha MLC-yên PST-ê yên dopkirî an materyalên din ên bi veguherînek qonaxa yekem a bihêz dikarin bi çêtirîn berhevkerên enerjiyê re pêşbaziyê bikin.
Di vê lêkolînê de, me MLC-yên ji PST-ê hatine çêkirin lêkolîn kirin. Ev cîhaz ji rêze elektrodên Pt û PST-ê pêk tên, ku tê de çend kapasîtor bi paralel ve girêdayî ne. PST hat hilbijartin ji ber ku ew materyalek EC-ê ya hêja ye û ji ber vê yekê materyalek NLP-ê ya potansiyel a hêja ye. Ew li dora 20 °C-ê veguherînek qonaxa ferroelektrîk-paraelektrîk a rêza yekem a tûj nîşan dide, ku nîşan dide ku guhertinên entropiya wê dişibin yên ku di Şekil 1-ê de têne nîşandan. MLC-yên wekhev ji bo cîhazên EC13,14 bi tevahî hatine vegotin. Di vê lêkolînê de, me MLC-yên 10.4 × 7.2 × 1 mm³ û 10.4 × 7.2 × 0.5 mm³ bikar anîn. MLC-yên bi qalindahiya 1 mm û 0.5 mm ji 19 û 9 tebeqeyên PST-ê yên bi qalindahiya 38.6 µm, bi rêzê ve, hatine çêkirin. Di her du rewşan de, tebeqeya PST-ê ya hundurîn di navbera elektrodên platîn ên bi qalindahiya 2.05 µm de hatiye danîn. Sêwirana van MLC-yan texmîn dike ku %55ê PST-yan çalak in, ku li gorî beşa di navbera elektrodan de ye (Nîşeya Pêvek 1). Rûbera elektroda çalak 48.7 mm2 bû (Tabloya Pêvek 5). MLC PST bi rêbaza reaksiyona qonaxa hişk û avêtinê hate amadekirin. Hûrguliyên pêvajoya amadekirinê di gotarek berê de hatine vegotin14. Yek ji cûdahiyên di navbera PST MLC û gotara berê de rêza malperên B ye, ku bandorek mezin li ser performansa EC di PST de dike. Rêza malperên B yên PST MLC 0.75 e (Nîşeya Pêvek 2) ku bi sinterkirinê di 1400°C de û dûv re bi sedan demjimêran germkirinê di 1000°C de tê bidestxistin. Ji bo bêtir agahdarî li ser PST MLC, li Nîşeyên Pêvek 1-3 û Tabloya Pêvek 5 binêrin.
Têgeha sereke ya vê lêkolînê li ser çerxa Olson e (Wêne 1). Ji bo çerxek wisa, em hewceyê depoyek germ û sar û dabînkerê hêzê ne ku dikare voltaja û herikê di modulên MLC yên cûda de bişopîne û kontrol bike. Van çerxên rasterast du konfigurasyonên cûda bikar anîn, ango (1) modulên Linkam yek MLC-ê ku bi çavkaniyek hêzê ya Keithley 2410 ve girêdayî ye germ û sar dikin, û (2) sê prototîp (HARV1, HARV2 û HARV3) bi paralel bi heman çavkaniya enerjiyê. Di rewşa paşîn de, şilavek dîelektrîk (rûnê silîkonê bi vîskozîteya 5 cP li 25°C, ji Sigma Aldrich hatî kirîn) ji bo danûstandina germê di navbera her du depoyan (germ û sar) û MLC-ê de hate bikar anîn. Depoya germî ji konteynirek cam pêk tê ku bi şilava dîelektrîk tije ye û li ser plakaya germî tê danîn. Depoya sar ji serşokek avê pêk tê ku lûleyên şilavê di konteynirek plastîk a mezin de ku bi av û qeşayê tije ye tê de hene. Du valvên sêalî yên pinch (ji Bio-Chem Fluidics hatine kirîn) li her du seriyên kombîneyê hatin danîn da ku şilav bi rêkûpêk ji rezervuarekê ber bi rezervuareke din ve were veguheztin (Wêne 2a). Ji bo misogerkirina hevsengiya germî di navbera pakêta PST-MLC û sarincokê de, dema çerxê heta ku termocûpên ketin û derketinê (bi qasî ku pêkan nêzîkî pakêta PST-MLC) germahiya wekhev nîşan bidin, hate dirêjkirin. Skrîpta Python hemî amûran (pîvanên çavkaniyê, pomp, valf û termocûp) birêve dibe û senkronîze dike da ku çerxa Olson a rast bixebite, ango çerxa sarincokê piştî ku pîvana çavkaniyê tê barkirin, di nav stûna PST de dest bi çerxê dike da ku ew bi voltaja sepandina xwestî ji bo çerxa Olson a diyarkirî germ bibin.
Bi awayekî din, me ev pîvandinên rasterast ên enerjiya berhevkirî bi rêbazên nerasterast piştrast kirin. Ev rêbazên nerasterast li ser bingeha cihguherîna elektrîkê (D) - lûpên qada elektrîkê (E) yên ku di germahiyên cûda de hatine berhevkirin, û bi hesabkirina rûbera di navbera du lûpên DE de, meriv dikare bi rastî texmîn bike ka çiqas enerjî dikare were berhevkirin, wekî ku di wêneyê 2. .1b de tê xuyang kirin. Ev lûpên DE jî bi karanîna pîvanên çavkaniya Keithley têne berhev kirin.
Bîst û heşt MLC-yên PST-ê yên bi qalindahiya 1 mm li gorî sêwirana ku di referansê de hatiye vegotin, di avahiyek plakaya paralel a 4-rêz, 7-stûnî de hatin kom kirin. 14. Valahiya şilavê di navbera rêzên PST-MLC de 0.75 mm ye. Ev bi zêdekirina şerîtên kaseta du alî wekî dûrkerên şilavê li dora qiraxên PST MLC-ê tê bidestxistin. PST MLC bi pirek epoksî ya zîvîn a ku bi rêberên elektrodê re têkilî datîne, bi elektrîkê ve bi paralel ve girêdayî ye. Piştî vê yekê, têl bi rezîna epoksî ya zîvîn li her du aliyên termînalên elektrodê hatin zeliqandin da ku bi dabînkirina hêzê ve girêdayî bin. Di dawiyê de, tevahiya avahiyê têxin nav lûleya polîolefîn. Ya paşîn bi lûleya şilavê ve tê zeliqandin da ku mohrkirina rast were misoger kirin. Di dawiyê de, termocûpên celebê K-ê yên bi qalindahiya 0.25 mm di her du dawiya avahiya PST-MLC-ê de hatin çêkirin da ku germahiyên şilava ketin û derketinê werin şopandin. Ji bo vê yekê, divê lûle pêşî were qul kirin. Piştî sazkirina termocûpê, heman zeliqê wekî berê di navbera lûleya termocûpê û têlê de bicîh bikin da ku mohrkirinê vegerînin.
Heşt prototîpên cuda hatin çêkirin, çar ji wan 40 PST-yên MLC-yên bi qalindahiya 0.5 mm hebûn ku wekî plakayên paralel bi 5 stûn û 8 rêzan hatibûn belavkirin, û çarên mayî jî her yek 15 PST-yên MLC-yên bi qalindahiya 1 mm hebûn. Di avahiya plakaya paralel a 3-stûn × 5-rêzan de. Hejmara giştî ya MLC-yên PST-yê yên ku hatine bikar anîn 220 bû (160 0.5 mm qalind û 60 PST MLC 1 mm qalind). Em van her du yekîneyan wekî HARV2_160 û HARV2_60 bi nav dikin. Valahiya şilavê di prototîpa HARV2_160 de ji du kasetên du alî yên 0.25 mm qalind bi têlek 0.25 mm qalind di navbera wan de pêk tê. Ji bo prototîpa HARV2_60, me heman prosedur dubare kir, lê bi karanîna têlek 0.38 mm qalind. Ji bo sîmetrîyê, HARV2_160 û HARV2_60 xwedî devreyên şilavê, pomp, valf û aliyê sar ên xwe ne (Nîşeya Pêvek 8). Du yekîneyên HARV2 depoyek germê, konteynirek 3 lîtreyî (30 cm x 20 cm x 5 cm) li ser du plakayên germ ên bi mıknatîsên zivirî parve dikin. Her heşt prototîpên ferdî bi paralel bi elektrîkê ve girêdayî ne. Yekîneyên HARV2_160 û HARV2_60 di çerxa Olson de bi hevdemî dixebitin û di encamê de berhevkirina enerjiyê ya 11.2 J çêdibe.
Ji bo ku şilek biherike, MLC-ya PST-ê ya bi qalindahiya 0.5 mm bi banta du alî û têl li her du aliyan ve têxin nav lûleya polîolefîn. Ji ber mezinahiya xwe ya piçûk, prototîp li kêleka valva depoyek germ an sar hate danîn, da ku demên çerxê kêm bike.
Di PST MLC de, qadeke elektrîkê ya sabît bi sepandina voltaja sabît li şaxa germkirinê tê sepandin. Di encamê de, herikeke germî ya neyînî çêdibe û enerjî tê hilanîn. Piştî germkirina PST MLC, qad tê rakirin (V = 0), û enerjiya ku tê de tê hilanîn vedigere jimara çavkaniyê, ku ev yek bi beşdariyeke din a enerjiya berhevkirî re têkildar e. Di dawiyê de, bi sepandina voltaja V = 0, MLC PST têne sar kirin heta germahiya xwe ya destpêkê da ku çerx ji nû ve dest pê bike. Di vê qonaxê de, enerjî nayê berhevkirin. Me çerxa Olsen bi karanîna Keithley 2410 SourceMeter meşand, PST MLC ji çavkaniyeke voltaja bar kir û hevahengiya herikê li nirxa guncaw saz kir da ku di qonaxa barkirinê de têra xwe xal ji bo hesabên enerjiya pêbawer werin berhev kirin.
Di çerxên Stirling de, MLC-yên PST di moda çavkaniya voltaja de bi nirxek zeviya elektrîkê ya destpêkê (voltaja destpêkê Vi > 0), herikek lihevhatinê ya xwestî hatin barkirin da ku gava barkirinê bi qasî 1 s bidome (û xalên têr ji bo hesabkirinek pêbawer a enerjiyê têne berhevkirin) û germahiya sar. Di çerxên Stirling de, MLC-yên PST di moda çavkaniya voltaja de bi nirxek zeviya elektrîkê ya destpêkê (voltaja destpêkê Vi > 0), herikek lihevhatinê ya xwestî hatin barkirin da ku gava barkirinê bi qasî 1 s bidome (û xalên têr ji bo hesabkirinek pêbawer a enerjiyê têne berhevkirin) û germahiya sar. Di klîk Stirlinga PST MLC de ji bo rêgezên elektrîkî yên elektrîkê (Vi > 0), jelaemom ji bo vê yekê, an jî ji bo vê yekê pir zêde ye. количество точек для надежного расчета енергия) и холодная температура. Di çerxên MLC yên Stirling PST de, ew di moda çavkaniya voltaja de li nirxa destpêkê ya qada elektrîkê (voltaja destpêkê Vi > 0), herika berdest a xwestî hatin barkirin, da ku qonaxa barkirinê bi qasî 1 s (û hejmareke têr ji xalan ji bo hesabkirina enerjiya pêbawer têne berhevkirin) û germahiya sar bigire.在斯特林循环中，PST MLC 在电压源模式下以初始电场值（初始电压Vi > 0）充电，所需的顺应电流使得充电步骤大约需要1秒（并且收集了足够的点以可靠地计算能量）和低温。 Di çerxa sereke de, PST MLC di moda çavkaniya voltaja de bi nirxa qada elektrîkê ya destpêkê (voltaja destpêkê Vi > 0) tê barkirin, da ku herika lihevhatinê ya pêwîst ji bo gava barkirinê bi qasî 1 saniyeyê bigire (û me xalên têr berhev kirin da ku em (enerjî) û germahiya nizm bi pêbawerî hesab bikin). Di çerçoveya Stirlinga PST MLC de, ji bo vê yekê, ji bo vê yekê, ji ber vê yekê, ji bo vê yekê jî tê dîtin ku ji bo vê yekê tê dîtin coliчество точек, чтобы оверно рассчитать энергию) и ниска температуры. Di çerxa Stirling de, PST MLC di moda çavkaniya voltaja de bi nirxek destpêkê ya qada elektrîkê (voltaja destpêkê Vi > 0) tê barkirin, herika lihevhatinê ya pêwîst bi vî rengî ye ku qonaxa barkirinê bi qasî 1 s digire (û hejmareke têr ji xalan têne berhevkirin da ku enerjiyê bi awayekî pêbawer were hesabkirin) û germahiyên nizm.Berî ku PST MLC germ bibe, devreyê bi sepandina herikek hevaheng a I = 0 mA vekin (herikîna hevaheng a herî kêm ku çavkaniya me ya pîvandinê dikare birêve bibe 10 nA ye). Di encamê de, barek di PST ya MJK de dimîne, û voltaja dema ku nimûne germ dibe zêde dibe. Di destê BC de enerjî nayê berhev kirin ji ber ku I = 0 mA ye. Piştî gihîştina germahiyek bilind, voltaja di MLT FT de zêde dibe (di hin rewşan de ji 30 caran zêdetir, li şekil 7.2-ya zêde binêre), MLK FT tê valakirin (V = 0), û enerjiya elektrîkê di wan de ji bo heman barkirina destpêkê tê hilanîn. Heman hevahengiya herikê vedigere çavkaniya pîvanê. Ji ber zêdebûna voltaja, enerjiya hilanînê di germahiya bilind de ji ya ku di destpêka çerxê de hatî peyda kirin bilindtir e. Di encamê de, enerjî bi veguherandina germê bo elektrîkê tê bidestxistin.
Me Keithley 2410 SourceMeter bikar anî da ku voltaja û herika ku li ser PST MLC tê sepandin bişopînin. Enerjiya têkildar bi yekkirina berhema voltaja û herika ku ji hêla pîvana çavkaniya Keithley ve tê xwendin, \ (E = {\int }_{0}^{\tau }{I}_({\rm {meas))}\left(t\ right){V}_{{\rm{meas}}}(t)\), tê hesibandin, ku τ dewreya dewreyê ye. Li ser xêza me ya enerjiyê, nirxên enerjiya erênî tê wateya enerjiya ku em neçar in bidin MLC PST, û nirxên neyînî tê wateya enerjiya ku em ji wan derdixin û ji ber vê yekê enerjiya wergirtî. Hêza nisbî ji bo çerxek berhevkirinê ya diyarkirî bi dabeşkirina enerjiya berhevkirî li ser dewreya τ ya tevahiya çerxê tê destnîşankirin.
Hemû daneyên di nivîsa sereke an jî di agahdariya zêde de têne pêşkêş kirin. Name û daxwazên ji bo materyalan divê ji çavkaniya daneyên AT an ED yên ku bi vê gotarê re hatine peyda kirin re werin şandin.
Ando Junior, OH, Maran, ALO & Henao, NC Nirxandinek li ser pêşkeftin û sepanên mîkrojeneratorên termoelektrîkî ji bo berhevkirina enerjiyê. Ando Junior, OH, Maran, ALO & Henao, NC Nirxandinek li ser pêşkeftin û sepanên mîkrojeneratorên termoelektrîkî ji bo berhevkirina enerjiyê.Ando Junior, Ohio, Maran, ALO û Henao, NC Nirxandinek giştî li ser pêşkeftin û sepandina mîkrojeneratorên termoelektrîkî ji bo berhevkirina enerjiyê. Ando Junior, OH, Maran, ALO & Henao, NC 回顾用于能量收集的热电微型发电机的开发和应用。 Ando Junior, OH, Maran, ALO & Henao, NCAndo Junior, Ohio, Maran, ALO, û Henao, NC li ser pêşxistin û sepandina mîkrojeneratorên termoelektrîkî ji bo berhevkirina enerjiyê difikirin.jînenîgarî. piştgirî. Energy Rev. 91, 376–393 (2018).
Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC Materyalên fotovoltaîk: karîgeriya niha û pirsgirêkên pêşerojê. Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC Materyalên fotovoltaîk: karîgeriya niha û pirsgirêkên pêşerojê.Polman, A., Knight, M., Garnett, EK, Ehrler, B. û Sinke, VK Materyalên fotovoltaîk: performansa niha û pirsgirêkên pêşerojê. Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC 光伏材料：目前的效率和未来的挑战。 Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC Materyalên enerjiya rojê: karîgeriya niha û pirsgirêkên pêşerojê.Polman, A., Knight, M., Garnett, EK, Ehrler, B. û Sinke, VK Materyalên fotovoltaîk: performansa niha û pirsgirêkên pêşerojê.Zanist 352, aad4424 (2016).
Song, K., Zhao, R., Wang, ZL & Yang, Y. Bandora pîropîezoelektrîkî ya hevgirtî ji bo hesasiyeta germahî û zextê ya hevdem a bi xwe-hêz. Song, K., Zhao, R., Wang, ZL & Yang, Y. Bandora pîropîezoelektrîkî ya hevgirtî ji bo hesasiyeta germahî û zextê ya hevdem a bi xwe-hêz.Song K., Zhao R., Wang ZL û Yan Yu. Bandora pîropiezoelektrîkî ya hevbeş ji bo pîvandina hevdem a xweser a germahî û zextê. Song, K., Zhao, R., Wang, ZL & Yang, Y. 用于自供电同时温度和压力传感的联合热压电效应。 Song, K., Zhao, R., Wang, ZL & Yang, Y. Ji bo xwe-hêzkirinê di heman demê de wekî germahî û zextê.Song K., Zhao R., Wang ZL û Yan Yu. Bandora termopiezoelektrîkî ya hevbeş ji bo pîvandina hevdem a xweser a germahî û zextê.Pêşve. alma mater 31, 1902831 (2019).
Sebald, G., Pruvost, S. & Guyomar, D. Berhevkirina enerjiyê li ser bingeha çerxên pîroelektrîkî yên Ericsson di seramîkek ferroelektrîkî ya rilaksor de. Sebald, G., Pruvost, S. & Guyomar, D. Berhevkirina enerjiyê li ser bingeha çerxên pîroelektrîkî yên Ericsson di seramîkek ferroelektrîkî ya rilaksor de.Sebald G., Prouvost S. û Guyomar D. Berhevkirina enerjiyê li ser bingeha çerxên piroelektrîkî yên Ericsson di seramîkên ferroelektrîkî yên rilaksor de.Sebald G., Prouvost S. û Guyomar D. Berhevkirina enerjiyê di seramîkên ferroelektrîkî yên relaxor de li ser bingeha çerxerêya piroelektrîkî ya Ericsson. Smart alma mater. Structure. 17, 15012 (2007).
Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Materyalên elektrokalorîk û pîroelektrîk ên nifşê din ji bo veguherîna navber a enerjiya elektrotermal a rewşa hişk. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Materyalên elektrokalorîk û pîroelektrîk ên nifşê din ji bo veguherîna navber a enerjiya elektrotermal a rewşa hişk. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Materyalên elektrokalorîk û pîroelektrîk ên nifşê nû ji bo veguherîna navber a enerjiya elektrotermal a rewşa hişk. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. û Whatmore, RW Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Materyalên elektrokalorîk û pîroelektrîk ên nifşê nû ji bo veguherîna navber a enerjiya elektrotermal a rewşa hişk.Xatûna Bull. 39, 1099–1109 (2014).
Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL & Yang, Y. Standard û nirxê lîyakatê ji bo pîvandina performansa nanojeneratorên piroelektrîkî. Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL & Yang, Y. Standard û nirxê lîyakatê ji bo pîvandina performansa nanojeneratorên piroelektrîkî.Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL û Yang, Yu. Pûanek standard û kalîteyê ji bo pîvandina performansa nanojeneratorên piroelektrîkî. Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL & Yang, Y. 用于量化热释电纳米发电机性能的标准和品质因数。 Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL & Yang, Y.Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL û Yang, Yu. Pîvan û pîvanên performansê ji bo pîvandina performansa nanojeneratorek piroelektrîkî.Nano Enerjî 55, 534–540 (2019).
Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, ND Çerxên sarbûna elektrokalorîk di tantalata skandiyûmê ya serşokê de bi nûjenkirina rastîn bi rêya guherîna zeviyê. Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, ND Çerxên sarbûna elektrokalorîk di tantalata skandiyûmê ya serşokê de bi nûjenkirina rastîn bi rêya guherîna zeviyê.Crossley, S., Nair, B., Watmore, RW, Moya, X. û Mathur, ND Çerxên sarbûna elektrokalorîk di tantalata ser-skandyûmê de bi nûjenkirina rastîn bi rêya guhertina zeviyê. Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, ND 钽酸钪铅的电热冷却循环，通过场变化实现真正的 Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, ND. Tantalum酸钪钪钪钪钪钪钪钪电求的电池水水水水水气水在电影在在线电影。Crossley, S., Nair, B., Watmore, RW, Moya, X. û Mathur, ND Çerxeyek sarbûna elektrotermal a tantalata skandiyûm-serî ji bo nûjenkirina rastîn bi rêya berevajîkirina zeviyê.fîzîk Rev. X 9, 41002 (2019).
Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND Materyalên kalorî yên nêzîkî veguherînên qonaxa ferroîk. Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND Materyalên kalorî yên nêzîkî veguherînên qonaxa ferroîk.Moya, X., Kar-Narayan, S. û Mathur, ND Materyalên kalorî yên nêzîkî veguherînên qonaxa ferroid. Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND 铁质相变附近的热量材料。 Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND Materyalên germî yên nêzîkî metalurjiya ferrous.Moya, X., Kar-Narayan, S. û Mathur, ND Materyalên germî yên nêzîkî veguherînên qonaxa hesin.Nat. alma mater 13, 439–450 (2014).
Moya, X. & Mathur, ND Materyalên kalorî ji bo sarkirin û germkirinê. Moya, X. & Mathur, ND Materyalên kalorî ji bo sarkirin û germkirinê.Moya, X. û Mathur, ND Materyalên germî ji bo sarkirin û germkirinê. Moya, X. & Mathur, ND 用于冷却和加热的热量材料。 Moya, X. & Mathur, ND Materyalên germî ji bo sarkirin û germkirinê.Moya X. û Mathur ND Materyalên germî ji bo sarkirin û germkirinê.Zanist 370, 797–803 (2020).
Torelló, A. & Defay, E. Germên elektrocalorîk: vekolînek. Torelló, A. & Defay, E. Germên elektrocalorîk: vekolînek.Torello, A. û Defay, E. Sarincên elektrokalorîk: nirxandinek. Torelló, A. & Defay, E. 电热冷却器：评论。 Torelló, A. & Defay, E. 电热冷却器：评论。Torello, A. û Defay, E. Sarincên elektrotermal: nirxandinek.Pêşketî. elektronîk. alma mater. 8. 2101031 (2022).
Nuchokgwe, Y. û yên din. Karîgeriya enerjiyê ya mezin a materyalên elektrokalorîk di skandiyûm-skandiyûm-serî de bi rêkûpêk. National Communication. 12, 3298 (2021).
Nair, B. û yên din. Bandora elektrotermal a kapasîtorên pirqatî yên oksîdê li ser rêzek germahiyê ya fireh mezin e. Nature 575, 468–472 (2019).
Torello, A. û yên din. Cûrbecûr germahiyên mezin di nûjenkerên elektrotermal de. Science 370, 125–129 (2020).
Wang, Y. û yên din. Sîstema sarkirina elektrotermal a rewşa hişk a performansa bilind. Science 370, 129–133 (2020).
Meng, Y. û yên din. Amûra sarkirina elektrotermal a Cascade ji bo bilindbûna germahiyê ya mezin. Enerjiya Neteweyî 5, 996–1002 (2020).
Olsen, RB & Brown, DD Veguherîna rasterast a germê bo pîvandinên piroelektrîkî yên girêdayî enerjiya elektrîkê bi karîgeriya bilind. Olsen, RB & Brown, DD Veguherîna rasterast a germê bo pîvandinên piroelektrîkî yên girêdayî enerjiya elektrîkê bi karîgeriya bilind.Olsen, RB û Brown, DD Veguherîna rasterast a germê bo enerjiya elektrîkê ya pir bi bandor ku bi pîvandinên piroelektrîkî ve girêdayî ye. Olsen, RB & Brown, DD 高效直接将热量转换为电能相关的热释电测量。 Olsen, RB û Brown, DDOlsen, RB û Brown, DD Veguherîna rasterast a germê bo elektrîkê ya bi bandor ku bi pîvandinên piroelektrîkî ve girêdayî ye.Ferroelektrîk 40, 17–27 (1982).
Pandya, S. û yên din. Enerjî û dendika hêzê di fîlmên ferroelektrîkî yên tenik ên relaxor de. Alma mater a neteweyî. https://doi.org/10.1038/s41563-018-0059-8 (2018).
Smith, AN & Hanrahan, BM Veguherîna piroelektrîkî ya kaskadî: çêtirkirina veguherîna qonaxa ferroelektrîkî û windahiyên elektrîkê. Smith, AN & Hanrahan, BM Veguherîna piroelektrîkî ya kaskadî: çêtirkirina veguherîna qonaxa ferroelektrîkî û windahiyên elektrîkê.Smith, AN û Hanrahan, BM Veguherîna pîroelektrîkî ya kaskadî: veguherîna qonaxa ferroelektrîkî û optîmîzasyona windabûna elektrîkê. Smith, AN & Hanrahan, BM 级联热释电转换：优化铁电相变和电损耗。 Smith, AN û Hanrahan, BMSmith, AN û Hanrahan, BM Veguherîna pîroelektrîkî ya kaskadî: çêtirkirina veguherînên qonaxa ferroelektrîkî û windahiyên elektrîkê.J. Serlêdan. fîzîk. 128, 24103 (2020).
Hoch, SR Bikaranîna materyalên ferroelektrîkî ji bo veguherandina enerjiya germî bo elektrîkê. pêvajo. IEEE 51, 838–845 (1963).
Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM & Dullea, J. Veguherînera enerjiya pîroelektrîkî ya kaskadî. Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM & Dullea, J. Veguherînera enerjiya pîroelektrîkî ya kaskadî.Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM û Dullea, J. Veguherînera Hêza Pîroelektrîkî ya Cascade. Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM & Dullea, J. 级联热释电能量转换器。 Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM & Dullea, J. 级联热释电能量转换器。Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM û Dullea, J. Veguherînerên hêza pîroelektrîkî yên kaskadî.Ferroelektrîk 59, 205–219 (1984).
Shebanov, L. & Borman, K. Li ser çareseriyên hişk ên tantalata ser-skandyûmê yên bi bandora elektrokalorîk a bilind. Shebanov, L. & Borman, K. Li ser çareseriyên hişk ên tantalata ser-skandyûmê yên bi bandora elektrokalorîk a bilind.Shebanov L. û Borman K. Li ser çareseriyên zexm ên tantalata ser-skandyûmê bi bandorek elektrokalorîk a bilind. Shebanov, L. & Borman, K. 关于具有高电热效应的钪铅钪固溶体。 Şebanov, L. û Borman, K.Shebanov L. û Borman K. Li ser çareseriyên hişk ên skandiyûm-ser-skandiyûmê yên bi bandorek elektrokalorîk a bilind.Ferroelektrîk 127, 143–148 (1992).
Em spasiya N. Furusawa, Y. Inoue, û K. Honda dikin ji bo alîkariya wan di afirandina MLC de. PL, AT, YN, AA, JL, UP, VK, OB û ED. Spas ji Weqfa Lêkolînên Neteweyî ya Luksemburgê (FNR) re ji bo piştgiriya vê xebatê bi rêya CAMELHEAT C17/MS/11703691/Defay, MASSENA PRIDE/15/10935404/Defay-Siebentritt, THERMODIMAT C20/MS/14718071/Defay û BRIDGES2021/MS/16282302/CECOHA/Defay.
Beşa Lêkolîn û Teknolojiya Materyalan, Enstîtuya Teknolojiyê ya Lûksembûrgê (LIST), Belvoir, Lûksembûrg